Les vitesse de propagation sont V₁ = 2000 m/s et V₂ = 2600 m/s sans changement de masse volumique (ρ₁ = ρ₂).
La fréquence est f = 2Hz. Les longueurs d'onde sont λ₁ = 1000 m et λ₂ = 1300 m.
L'incidence critique est θ_c = 50.3°. Les deux figures du haut correspondent à θ₁ < θ_c. Celles du bas à θ₁ > θ_c.
Dans le demi-espace z<0, le déplacement u_y est la somme de ceux des ondes incidente et réfléchie.
Dans le demi-espace z>0, le déplacement u_y est celui de l'onde transmise (figures du haut) ou de l'onde évanescente (figures du bas).
Les valeurs positives du déplacement u_y sont en rouge, négatives en bleu, nulles en vert.

Pour θ₁ = 45°, le coefficient de réflexion a une faible amplitude.
Pour z<0, l'amplitude du déplacement de l'onde incidente descendante est modulée par l'interférence avec l'onde réfléchie montante.
La longueur d'onde apparente horizontale est λ_ax = λ₁/sin(45°) = 1414 m > λ₂.
Pour z>0, l'onde est transmise sous l'incidence θ₂ = 67° (loi de Snell) avec un coefficient de transmission proche de 1.
On observe sur l'interface z = 0 l'égalité des longueurs d'onde apparentes horizontales λ_ax (loi de Snell) et la continuité des amplitudes u_y.

Pour θ₁ = 50°, le coefficient de réflexion vaut presque 1.
Pour z<0, les interférences entre l'onde incidente descendante et l'onde réfléchie montante d'amplitudes presque égales sont fortes.
La longueur d'onde apparente horizontale est λ_ax = λ₁/sin(50°) = 1305 m > λ₂.
Pour z>0, l'onde est transmise sous l'incidence θ₂ = 85° (loi de Snell) avec un coefficient de transmission proche de 2.
On observe sur l'interface z = 0 l'égalité des longueurs d'onde apparentes horizontales λ_ax (loi de Snell) et la continuité des amplitudes u_y.

Pour θ₁ = 52°, le module du coefficient de réflexion vaut 1 avec un faible déphasage à la réflexion.
Pour z<0, les interférences entre l'onde incidente descendante et l'onde réfléchie montante d'amplitudes égales produisent des ondes stationnaires en z et propagatives en x.
La longueur d'onde apparente horizontale est λ_ax = λ₁/sin(52°) = 1269 m < λ₂.
Pour z<0, la longueur d'onde apparente verticale est λ_az = λ₁/cos(52°) = 1624 m. Elle correspond à la périodicité en z de l'onde stationnaire.
Le déphasage à la réflexion fait que le premier ventre de vibration de l'onde stationnaire est au-dessus de l'interface.
Pour z>0, l'onde est évanescente avec une décroissance exponentielle de l'amplitude avec z. Comme le module du coefficient de transmission est proche de 2, son amplitude sous l'interface est forte.
On observe sur l'interface z = 0 l'égalité des longueurs d'onde apparentes horizontales λ_ax (loi de Snell) et la continuité des amplitudes u_y.

Pour θ₁ = 80°, le module du coefficient de réflexion vaut 1 avec un fort déphasage à la réflexion.
La longueur d'onde apparente horizontale est λ_ax = λ₁/sin(80°) = 1015 m < λ₂.
Pour z<0, la longueur d'onde apparente verticale est λ_az = λ₁/cos(80°) = 5759 m. Elle correspond à la périodicité en z de l'onde stationnaire.
Pour z>0, l'onde est évanescente avec une décroissance exponentielle de l'amplitude avec z. Comme le module du coefficient de transmission est proche de zéro, son amplitude sous l'interface est faible.
On observe sur l'interface z = 0 l'égalité des longueurs d'onde apparentes horizontales λ_ax (loi de Snell) et la continuité des amplitudes u_y.